Прејди на содржината

Изотопи на ториумот

Од Википедија — слободната енциклопедија

Ториумот (90Th) има седум природни изотопи, но ниту еден не е стабилен. Изотопот 232Th е релативно стабилен, со време на полураспад од 1,405×1010 години, значително подолг од староста на Земјата, па дури и малку подолг од општоприфатената возраст на универзумот. Овој изотоп го сочинува речиси целиот природен ториум, така што ториумот се сметал за еднонуклиден. Меѓутоа, во 2013 година, Меѓународниот сојуз за чиста и применета хемија го рекласифицирал ториумот како бинуклиден, поради големите количини од 230Th во длабоката морска вода. Ториумот има особен земен изотопски состав и на тој начин може да се даде стандардна атомска тежина.

Определен е 31 радиоизотоп, од кои најстабилни се 232Th, 230Th со време на полураспад од 75.380 години, 229Th со време на полураспад од 7.917 години и 228Th со време на полураспад од 1,92 години. Сите преостанати радиоактивни изотопи имаат време на полураспад помало од триесет дена, а повеќето од нив имаат време на полураспад помало од десет минути. Еден изотоп, 229Th, има јадрен изомер (или метастабилна состојба) со извонредно ниска побудна енергија,[1] неодамна измерена на 8,355 733 554 021 ± (8) eV.[2] Предложено е да се изврши ласерска спектроскопија на јадрото на 229Th и да се користи преод со ниска енергија за развој на јадрен часовник со исклучително висока точност.[3][3][4][5]

Масените бројеви на познатите изотопи на ториумот се движат од 207 до 238.

Список на изотопите

[уреди | уреди извор]

Нуклид[6]
[б 1]		 Историско
име		 Z N Изотопна маса (Da)[7]
[б 2][б 3]		 Полураспад
[б 4]		 Распаден
облик
[б 5]		 Изведен
изотоп
[б 6]		 Спин и
парност
[б 7][б 8]		 Природна застапеност (моларен удел)
Енергија на возбуда Нормален сразмер Варијантен опсег
207Th[8] 90 117 9,7+46,6
4,4 ms		 α 203Ra
208Th 90 118 208,017915(34) 2,4(12) мс α 204Ra 0+
209Th 90 119 209,017998(27) 3,1(12) мс α 205Ra 13/2+
210Th 90 120 210,015094(20) 16,0(36) мс α 206Ra 0+
211Th 90 121 211,014897(92) 48(20) мс α 207Ra 5/2−#
212Th 90 122 212,013002(11) 31,7(13) мс α 208Ra 0+
213Th 90 123 213,0130115(99) 144(21) мс α 209Ra 5/2−
213mTh 1180,0(14) keV 1,4(4) μс IT 213Th (13/2)+
214Th 90 124 214,011481(11) 87(10) мс α 210Ra 0+
214mTh 2181,0(27) keV 1,24(12) μс IT 214Th 8+#
215Th 90 125 215,0117246(68) 1,35(14) с α 211Ra (1/2−)
215mTh 1471(50)# keV 770(60) нс IT 215Th 9/2+#
216Th 90 126 216,011056(12) 26,28(16) мс α 212Ra 0+
216m1Th 2041(8) keV 135,4(29) μс IT (97,2%) 216Th 8+
α (2,8%) 212Ra
216m2Th 2648(8) keV 580(26) нс IT 216Th (11−)
216m3Th 3682(8) keV 740(70) нс IT 216Th (14+)
217Th 90 127 217,013103(11) 248(4) μс α 213Ra 9/2+#
217m1Th 673,3(1) keV 141(50) нс IT 217Th (15/2−)
217m2Th 2307(32) keV 71(14) μс IT 217Th (25/2+)
218Th 90 128 218,013276(11) 122(5) нс α 214Ra 0+
219Th 90 129 219,015526(61) 1,023(18) μс α 215Ra 9/2+#
220Th 90 130 220,015770(15) 10,2(3) μс α 216Ra 0+
221Th 90 131 221,0181858(86) 1,75(2) мс α 217Ra 7/2+#
222Th 90 132 222,018468(11) 2,24(3) мс α 218Ra 0+
223Th 90 133 223,0208111(85) 0,60(2) с α 219Ra (5/2)+
224Th 90 134 224,021466(10) 1,04(2) с α[б 9] 220Ra 0+
225Th 90 135 225,0239510(55) 8,75(4) мин α (~90%) 221Ra 3/2+
EC (~10%) 225Ac
226Th 90 136 226,0249037(48) 30,70(3) мин α 222Ra 0+
CD (<3,0%) 208Pb
18O
227Th Radioactinium 90 137 227,0277025(22) 18,693(4) д α 223Ra (1/2+) Трага[б 10]
228Th RadioТориум 90 138 228,0287397(19) 1,9125(7) г α 224Ra 0+ Трага[б 11]
CD (1,13×10−11%) 208Pb
20O
229Th 90 139 229,0317614(26) 7916(17) г α 225Ra 5/2+ Трага[б 12]
229mTh 8,355733554021(8) eV[2] 7(1) μс[9] IT[б 13] 229Th+ 3/2+
229mTh+ 8,355733554021(8) eV[2] 29(1) мин[10] γ[б 13] 229Th+ 3/2+
230Th[б 14] Ionium 90 140 230,0331323(13) 7,54(3)×104 г α 226Ra 0+ 0,0002(2)[б 15]
CD (5,8×10−11%) 206Hg
24Ne
SF (<4×10−12%) (Разно)
231Th Ураниум Y 90 141 231,0363028(13) 25,52(1) ч β− 231Pa 5/2+ Трага[б 10]
232Th[б 16] Ториум 90 142 232,0380536(15) 1,40(1)×1010 г α[б 17] 228Ra 0+ 0,9998(2)
SF (1,1×10−9%) (Разно)
CD (<2,78×10−10%) 208Hg
24Ne
CD (<2,78×10−10%) 206Hg
26Ne
233Th 90 143 233,0415801(15) 21,83(4) мин β− 233Pa 1/2+ Трага[б 18]
234Th Uranium X1 90 144 234,0435998(28) 24,107(24) д β− 234mPa 0+ Трага[б 15]
235Th 90 145 235,047255(14) 7,2(1) мин β− 235Pa 1/2+#
236Th 90 146 236,049657(15) 37,3(15) мин β− 236Pa 0+
237Th 90 147 237,053629(17) 4,8(5) мин β− 237Pa 5/2+#
238Th 90 148 238,05639(30)# 9,4(20) мин β− 238Pa 0+
 прегледај 
  1. ↑ mTh – Возбуден јадрен изомер.
  2. ↑ ( ) – Неизвесноста (1σ) е дадена во концизен облик во загради по соодветните последни цифри.
  3. ↑ # – Атомска маса означена со #: вредноста и неизвесноста не се само изведени само од опитни податоци, туку барем делумно од трендови од масената површина (TMS).
  4. ↑ Задебелен полураспад – речиси стабилен, период на полураспад подолг од староста на вселената.
  5. ↑ Облици на распад:
    CD:Гроздест распад
    EC:Електронски зафат
    IT:Јадрен преод
  6. ↑ Задебелен симбол како изведен – Изведениот производ е стабилен.
  7. ↑ ( ) спинова вредност – Означува спин со слаби зададени аргументи.
  8. ↑ # – Вредностите означени со # не се само изведени од опитни податоци, туку барем делумно и од трендови во соседните нуклиди (TNN).
  9. ↑ Теоретски подлежи на β+β+-распад до 224Ra
  10. 1 2 Распаден меѓупроизвод на 235U
  11. ↑ Распаден меѓупроизвод на 232Th
  12. ↑ Распаден меѓупроизвод на 237Np
  13. 1 2 Неутрален 229mTh брзо се распаѓа со внатрешна конверзија, со исфрлање електрон. Нема доволно енергија да исфрли втор електрон, така 229mTh+ јони живеат многу подолго, распаѓајќи се со гама-емисија. Види Предлошка:Alink,
  14. ↑ Се користи при Ураниум–ториумско датирање
  15. 1 2 Распаден меѓупроизвод на 238U
  16. ↑ Првобитен радионуклид
  17. ↑ Теоретски подлежи на β−β−-распад до 232U
  18. ↑ Се добива со неутронски зафат на 232Th

Употреба

[уреди | уреди извор]

Ториумот е предложен за употреба во ториумовата јадрена енергија.

Во многу земји употребата на ториумот во производите за широка потрошувачка е забранета или обесхрабрена бидејќи е радиоактивен.

Денес се користи во катодите на вакуумски цевки, за постигнување на физичка стабилност при висока температура и ниска работна енергија потребна за отстранување на електрон од неговата површина.

Околу еден век се користи во обвивки од гасни и парни светилки, како што се гасни светла и фенери за кампување.

Леќи со ниска дисперзија

[уреди | уреди извор]

Ториумот се користел и во одредени стаклени елементи на леќите Аеро-Ектар направени од Кодак за време на Втората светска војна. Така тие се благо радиоактивни.[11] Два од стаклените елементи во f/2.5 Аеро-Ектар леќите тежински содржат 11% и 13% ториум. Очилата што содржат ториум се користени затоа што имаат висок показател на прекршување со мало расејување (варијација на показателот со брановата должина), што е многу пожелно својство. Многу преживеани леќи Аеро-Ектар имаат нијанса во боја на чај, веројатно поради радијационо оштетување на стаклото.

Овие леќи се користеле за воздушно извидување бидејќи нивото на радијација не е доволно високо за да го замагли филмот за кратко време. Ова покажува дека нивото на радијација е разумно безбедно. Меѓутоа, кога не се користат, би било разумно овие леќи да се чуваат колку што е можно подалеку од нормално населените области. Зрачењето се ублажува обратно сразмерно на квадратот на растојанието.[12]

Актиниди спроти фисиони производи

[уреди | уреди извор]
Актиниди и фисиони производи според полураспадот
Актиниди[13] од распадна низа Полураспад
еднаш (a)		 Фисиони производи на 235U со добивка[14]
4n 4n + 1 4n + 2 4n + 3 4,5–7% 0,04–1,25% <0,001%
228Ra№ 4–6 a 155Euþ
248Bk[15] > 9 a
244Cmƒ 241Puƒ 250Cf 227Ac№ 10–29 a 90Sr 85Kr 113mCdþ
232Uƒ 238Puƒ 243Cmƒ 29–97 a 137Cs 151Smþ 121mSn
249Cfƒ 242mAmƒ 141–351 a

Нема фисиони производи со полураспад
во опсегот од 100 a–210 ka ...

241Amƒ 251Cfƒ[16] 430–900 a
226Ra№ 247Bk 1,3–1,6 ka
240Pu 229Th 246Cmƒ 243Amƒ 4,7–7,4 ka
245Cmƒ 250Cm 8,3–8,5 ka
239Puƒ 24,1 ka
230Th№ 231Pa№ 32–76 ka
236Npƒ 233Uƒ 234U№ 150–250 ka 99Tc₡ 126Sn
248Cm 242Pu 327–375 ka 79Se₡
1,33 Ma 135Cs₡
237Npƒ 1,61–6,5 Ma 93Zr 107Pd
236U 247Cmƒ 15–24 Ma 129I₡
244Pu 80 Ma

... ниту преку 15,7 Ma[17]

232Th№ 238U№ 235Uƒ№ 0,7–14,1 Ga

Забележителни изотопи

[уреди | уреди извор]

Ториум-228

[уреди | уреди извор]

228Th е изотоп на ториумот со 138 неутрони. Некогаш бил именуван радиториум, поради неговата појава во распадната низа на ториумот-232. Има време на полураспад од 1,9116 години. Тој е подложен на алфа-распад до 224Ra. Повремено се распаѓа по невообичаниот пат на гроздест распад, испуштајќи јадро од 20O и произведувајќи стабилен 208Pb. Тој е ќерка изотоп на 232U во ториумовата распадна низа.

228Th има атомска тежина од 228,0287411 грама/мол.

Заедно со неговиот распаден производ 224Ra се користи за терапија со зрачење со алфа-честички.[18]

Ториум-229

[уреди | уреди извор]

229Th е радиоактивен изотоп на ториумот кој се распаѓа со алфа емисија со време на полураспад од 7917 години. 229Th се добива со распаѓање на ураниум-233, а неговата главна употреба е за производство на медицински изотопи актиниум-225 и бизмут-213.[19]

Ториум-229m

[уреди | уреди извор]

229Th има јадрен изомер, 229m
Th
, со извонредно ниска побудна енергија од 8,355733554021 ± (8) eV.[2]

Животниот век на 229mTh, поради оваа мала побудна енергија, многу зависи од електронската средина на јадрото. Во неутрален 229Th, изомерот со внатрешна конверзија се распаѓа во рок од неколку микросекунди.[20][21][9] Сепак, изомерната енергија не е доволна за да се отстрани вториот електрон (втората енергија на јонизација на ториумот е 11,5 eV), така што внатрешната конверзија е невозможна кај Th+ јони. Радијативното распаѓање се јавува со подолго време на полураспад од 8,4 реда на големина, повеќе од 1000 секунди.[21] Вградени во јонски кристали, јонизацијата не е стопостотна, така што се јавува мала количина на внатрешна конверзија, што доведува до неодамна измерен животен век од ≈ 600 с,[22][10] што може да се екстраполира до цел животен век за изолирани јони од 1 740 ± 50 с.[22]

Оваа побудна енергија одговара на фотонска честота од 2.020.407.384.335 ± 2 килохерца (бранова должина 148,3821828827 ± (15) нм).[2][23][22][10] Иако во опсегот на многу висока вакуумска ултравиолетова честота, можно е да се изгради ласер кој работи на оваа честота, давајќи ја единствената позната можност за непосредно ласерско побудување на јадрена состојба,[24] which could have applications like a nuclear clock of very high accuracy[4][5][25][26] или како кубит во квантното компјутерство.

Овие примени долго време биле попречени од непрецизни мерења на изомерната енергија, бидејќи исклучителната прецизност на ласерското побудување го отежнува користењето за пребарување на широк опсег на честоти. Имало многу истражувања, и теоретски и опитни, обидувајќи се прецизно да ја одредат преодната енергија и да ги определат другите својства на изомерната состојба на 229Th (како што се животниот век и магнетниот момент) пред точно да се измери честотата во 2024 година.[22][23][10]

Историја
[уреди | уреди извор]

Раните мерења биле вршени со спектроскопија со гама-зраци, произведувајќи 29,5855 keV побудена состојба на 229Th, и мерење на разликата во емитираните енергии на гама-зраците додека се распаѓа до изомерни состојби или 229mTh (90%) или 229Th (10%). Во 1976 година, Крогер и Рајх се обиделе да ги разберат ефектите на Кориолисовата сила во деформираните јадра и се обиделе да го усогласат спектарот на гама-зраците на ториумот со теоретските модели на јадрен облик. На нивно изненадување, познатите јадрени состојби не можеле разумно да се класифицираат на различни нивоа на квантизација на вкупниот аголен момент. Тие заклучиле дека некои состојби претходно идентификувани како 229Th всушност настанале од спинов-32 јадрен изомер 229mTh, со извонредно ниска побудна енергија.[27]

Во тоа време се заклучило дека енергијата е под 100 eV, чисто врз основа на што немало забележано (при набљудувањето) на непосредно распаѓање на изомерот. Меѓутоа, во 1990 година, понатамошните мерења довеле до заклучок дека енергијата е речиси сигурно под 10 eV,[28] што ја прави една од најниските познати изомерни побудни енергии. Во следните години, енергијата била дополнително ограничена на 3,5 ± 1,0 eV, што долго време била прифатена како енергетска вредност.[29]

Со помош на напреден микрокалориметар на Х-зраци со висока резолуција, во 2007 година биле извршени подобрени мерења со спектроскопија на гама-зраци, при што се добила нова вредност за преодната енергија од 7,6 ± 0,5 eV,[30] во 2009 година поправена на 7,8 ± 0,5 eV.[31] Оваа повисока енергија имала две последици кои не биле земени предвид од претходните обиди да се набљудуваат емитирани фотони:

  • Затоа што е над ториумовата прва јонизациска енергија од 6,08 eV, 229mTh ќе се распадне радијативно со екстремно мала веројатност, и
  • Затоа што е над вакуумсиот ултравиолетов прекин од 6,2 eV, произведените фотони не можат да патуваат низ воздухот.

Но, дури и знаејќи ја повисоката енергија, повеќето од истражувањата во 2010-тите за светлост емитирана од изомерниот распад не успеале да забележат никаков сигнал,[32][33][34] насочувајќи кон потенцијално силен нерадијативен канал на распаѓање. Во 2012 година и повторно во 2018 година било побарано непосредно откривање на фотони емитирани при изомерниот распад. Овие два извештаи биле предмет на противречни расправи во заедницата.[35][36]

Во 2016 година било постигнато непосредно откривање на електрони кои се емитуваат во распадниот канал за внатрешна конверзија на 229mTh.[37] Меѓутоа, во тоа време, преодната енергија на изомерот можела да биде само слабо ограничена помеѓу 6,3 и 18,3 eV. Конечно, во 2019 година, неоптичката електронска спектроскопија на електроните од внатрешна конверзија емитирани при изомерниот распад овозможила определување на изомерната побудна енергија на 8,28 ± 0,17 eV.[38] Сепак, оваа вредност била во спротивност со подготвителен труд од 2018 година што покажувал дека сличен сигнал како 8,4 eV VUV фотон на ксенон може да се прикаже, но со околу 1,3+0,2
−0,1 eV помалку енергија и (ретроспективно точно) со животен век од 1.880 ± 170 с. Во тој труд, 229Th бил внедрен во SiO2, што веројатно резултирало со енергетско поместување и променет животен век, иако вклучените состојби се првенствено јадрени, што ги штити од електронски заемодејства.

Во друг опит од 2018 година, било можно да се изврши првата ласерско-спектроскопска карактеризација на јадрените својства на 229mTh.[39] Во овој опит, била спроведена ласерска спектроскопија на атомската обвивка на 229Th со користење на јонски облак од 229Th2+ со 2% од јоните во јадрена побудена состојба. Ова овозможило сондирање за хиперфиното поместување предизвикано од различните состојби на јадрено вртење на основната и на изомерната состојба. На овој начин, може да се заклучи првата опитна вредност за магнетниот дипол и електричниот четириполен момент на 229mTh.

Во 2019 година, побудната енергија на изомерот била ограничена на 8,28 ± 0,17 eV врз основа на непосредно откривање на електрони за внатрешна конверзија[38] и сигурна популација од 229mTh од основната јадрена состојба била постигната со побудување на 29 keV јадрена побудена состојба преку синхротронско зрачење.[40] Дополнителните мерења од друга група во 2020 година довеле до бројка од 8,10 ± 0,17 eV (153,1 ± 3,2 нм бранова должина). Со комбинирање на овие мерења, очекуваната преодна енергија е 8,12 ± 0,11 eV.[41]

Во септември 2022 година, спектроскопијата на распадните примероци определила дека побудната енергија е 8,338 ± 0,024 eV.[42]

Во април 2024 година, две одделни групи конечно пријавиле прецизни катјони со ласерско побудување Th4+ допирани во јонски кристали (на CaF2 и LiSrAlF6 со дополнителни интерстицијални F- анјони за компензација на полнеж), давајќи прецизно (~ 1 дел на милион) мерење на преодната енергија.[23][3][22][10] Во јуни 2024 година следело мерење од еден дел на трилион (10-12),[2][43] и идните високопрецизни ласери ќе ја мерат честотата со точност на најдобрите атомски часовници од 10-18.[2][5][26]

Ториум-230

[уреди | уреди извор]

230Th е радиоактивен изотоп на ториумот кој може да се користи за датирање на корали и одредување на проток на океанска струја. Името јониум му било дадено во почетокот на проучувањето на радиоактивните елементи на изотопот 230Th добиен во распадната низа од 238U пред да се сфати дека јониумот и ториумот се хемиски идентични. За овој наводен елемент се користел симболот Io. (Името сè уште се користи при јониум-ториумското датирање.)

Ториум-231

[уреди | уреди извор]

231Th има 141 неутрон. Тој е распаден производ на ураниумот-235. Се наоѓа во многу мали количини на земјата и има време на полураспад од 25,5 часа.[44] Кога се распаѓа, испушта бета-зраци и образува протактиниум-231. Има енергија на распаѓање од 0,39 MeV. Има маса од 231,0363043 u.

Ториум-232

[уреди | уреди извор]

232Th е единствениот првобитен нуклид на ториумот и ефективно го сочинува целиот природен ториум, а другите изотопи на ториумот се појавуваат само во трагови како релативно краткотрајни распадни производи на ураниумот и ториумот.[45] Изотопот се распаѓа со алфа-распад со време на полураспад од 1,405 ×1010 години, повеќе од три пати поголема од староста на Земјата и приближно староста на универзумот. Неговата распадна низа е ториумовата низа, кој на крајот завршува со олово-208. Остатокот од низата е брз. Најдолгото време на полураспад во него е 5,75 години за радиумот-228 и 1,91 години за ториумот-228, со сите други време на полураспади кои се вкупно помалку од 15 дена.[46]

232 Th е плоден материјал способен да апсорбира неутрони и да претрпи трансмутација во фисилен нуклид ураниум-233, што е основа на циклусот на ториумовото гориво.[47] Во облик на Торотраст, суспензија од ториум диоксид, се користел како контрастно средство во раната рендгенска дијагностика. Ториумот-232 сега е класифициран како канцероген.[48]

Ториум-233

[уреди | уреди извор]

233Th е изотоп на ториумот што се распаѓа во протактиниум-233 преку бета-распад. Има време на полураспад од 21,83 минути.[49] Траги се јавуваат во природата како резултат на природното неутронско активирање на 232Th.[50]

Ториум-234

[уреди | уреди извор]

234Th е изотоп на ториумот чии јадра содржат 144 неутрони. 234Th има време на полураспад од 24,1 дена, а кога се распаѓа, испушта бета-честичка и притоа се претвора во протактиниум-234. 234Th има маса од 234,0436 единици на атомска маса и има енергија на распаѓање од околу 270 keV. Ураниумот-238 обично се распаѓа во овој изотоп на ториумот (иако во ретки случаи може да претрпи спонтана фисија).

Наводи

[уреди | уреди извор]
  1. ↑ E. Ruchowska (2006). „Nuclear structure of 229Th“ (PDF). Physical Review C. 73 (4): 044326. Bibcode:2006PhRvC..73d4326R. doi:10.1103/PhysRevC.73.044326. |hdl-access= бара |hdl= (help)
  2. 1 2 3 4 5 6 7 Zhang, Chuankun; Ooi, Tian; Higgins, Jacob S.; Doyle, Jack F.; von der Wense, Lars; Beeks, Kjeld; Leitner, Adrian; Kazakov, Georgy; Li, Peng (4 September 2024). „Frequency ratio of the 229mTh nuclear isomeric transition and the 87Sr atomic clock“. Nature. 633 (8028): 63–70. arXiv:2406.18719. doi:10.1038/s41586-024-07839-6. The transition frequency between the I = 5/2 ground state and the I = 3/2 excited state is determined as: 𝜈Th = 16 (𝜈a + 2𝜈b + 2𝜈c + 𝜈d) = 2.020.407.384.335 ± (2) kHz.
  3. 1 2 3 TU Wien (29 април 2024). "Atomic Nucleus Excited with Laser: A Breakthrough after Decades". Соопштение за печат.
  4. 1 2 Peik, E.; Tamm, Chr. (2003-01-15). „Nuclear laser spectroscopy of the 3.5 eV transition in 229Th“ (PDF). Europhysics Letters. 61 (2): 181–186. Bibcode:2003EL.....61..181P. doi:10.1209/epl/i2003-00210-x. Архивирано од изворникот (PDF) на 2024-04-14. Посетено на 2024-04-30.
  5. 1 2 3 Campbell, C.J.; Radnaev, A.G.; Kuzmich, A.; Dzuba, V.A.; Flambaum, V.V.; Derevianko, A. (2012). „A single ion nuclear clock for metrology at the 19th decimal place“ (PDF). Physical Review Letters. 108 (12): 120802. arXiv:1110.2490. Bibcode:2012PhRvL.108l0802C. doi:10.1103/PhysRevLett.108.120802. PMID 22540568. Посетено на 2024-04-30.
  6. ↑ Half-life, decay mode, nuclear spin, and isotopic composition is sourced in:
    Kondev, F. G.; Wang, M.; Huang, W. J.; Naimi, S.; Audi, G. (2021). „The NUBASE2020 evaluation of nuclear properties“ (PDF). Chinese Physics C. 45 (3): 030001. doi:10.1088/1674-1137/abddae.
  7. ↑ Wang, Meng; Huang, W.J.; Kondev, F.G.; Audi, G.; Naimi, S. (2021). „The AME 2020 atomic mass evaluation (II). Tables, graphs and references*“. Chinese Physics C. 45 (3): 030003. doi:10.1088/1674-1137/abddaf.
  8. ↑ Yang, H, B, (2022). „New isotope 207Th and odd-even staggering in α-decay energies for nuclei with Z > 82 and N < 126“. Physical Review C. 105 (L051302). Bibcode:2022PhRvC,105e1302Y Проверете го |bibcode= value (help). doi:10,1103/PhysRevC,105,L051302 Проверете ја вредноста |doi= (help). S2CID 248935764 Проверете ја вредноста |s2cid= (help). Invalid |display-authors=et al, (help)CS1-одржување: излишна интерпункција (link)
  9. 1 2 Seiferle, B.; von der Wense, L.; Thirolf, P.G. (January 2017). „Lifetime measurement of the 229Th nuclear isomer“. Physical Review Letters. 118 (4). arXiv:1801.05205. Bibcode:2017PhRvL.118d2501S. doi:10.1103/PhysRevLett.118.042501. PMID 28186791. S2CID 37518294. A half-life of 7 ± 1 us has been measured Занемарен непознатиот параметар |article-number= (help)
  10. 1 2 3 4 5 Elwell, R.; Schneider, Christian; Jeet, Justin; Terhune, J. E. S.; Morgan, H. W. T.; Alexandrova, A. N.; Tran Tan, Hoang Bao; Derevianko, Andrei; Hudson, Eric R. (18 April 2024). „Laser excitation of the 229Th nuclear isomeric transition in a solid-state host“. arXiv:2404.12311 [physics.atom-ph]. a narrow, laser-linewidth-limited spectral feature at 148,38219 ± (4) nm (2.020.407,3 ± (5) GHz) that decays with a lifetime of 568 ± (13) s. This feature is assigned to the excitation of the 229Th nuclear isomeric state, whose energy is found to be 8,355733 ± (2) eV in 229Th:LiSrAlF6.
  11. ↑ f2.5 Aero Ektar Lenses [мртва врска][мртва врска] Some images.
  12. ↑ Michael S. Briggs (January 16, 2002). „Aero-Ektar Lenses“. Архивирано од изворникот на August 12, 2015. Посетено на 2015-08-28.
  13. ↑ Плус радиум (елемент 88). Иако всушност е подактинид, тој веднаш му претходи на актиниумот (89) и следи јазот на нестабилност од три елементи по полониум (84) каде што ниту еден изотоп нема полураспад од најмалку четири години (најдолговечниот изотоп во јазот е радон-222 со полураспад од четири дена). Најдолговечниот изотоп на радиум, со 1.600 години, заслужува елементот да биде вклучен овде.
  14. ↑ Конкретно од термална неутронска фисија на ураниум-235, на пр. во типичен јадрен реактор.
  15. ↑ Milsted, J.; Friedman, A. M.; Stevens, C. M. (1965). „The alpha half-life of berkelium-247; a new long-lived isomer of berkelium-248“. Nuclear Physics. 71 (2): 299. Bibcode:1965NucPh..71..299M. doi:10.1016/0029-5582(65)90719-4.
    „Изотопските анализи откриле низа со маса 248 во постојано изобилство во три примероци анализирани во период од околу 10 месеци. Ова му се припишало на изомер од Bk248 со полураспад поголем од 9 [години]. Не е откриен раст на Cf248, а долната граница за β− полураспадот може да се постави на околу 104 [години]. Не е откриена алфа активност што му се припишува на новиот изомер; алфа полураспадот е веројатно поголем од 300 [години]“
  16. ↑ Ова е најтешкиот изотоп со полураспад од најмалку четири години пред "морето на нестабилност".
  17. ↑ Со исклучок на оние „класично стабилни“ изотопи со полураспад значително поголем од 232Th; на пр., додека 113mCd има полураспад од само четиринаесет години, 113Cd е осум квадрилиони години.
  18. ↑ „Thor Medical – production of alpha emitters for cancer treatment“. May 2023.
  19. ↑ Report to Congress on the extraction of medical isotopes from U-233 Архивирано на 27 септември 2011 г..
  20. ↑ Karpeshin, F.F.; Trzhaskovskaya, M.B. (November 2007). „Impact of the electron environment on the lifetime of the 229Thm low-lying isomer“. Physical Review C. 76 (5). Bibcode:2007PhRvC..76e4313K. doi:10.1103/PhysRevC.76.054313. Занемарен непознатиот параметар |article-number= (help)
  21. 1 2 Tkalya, Eugene V.; Schneider, Christian; Jeet, Justin; Hudson, Eric R. (25 November 2015). „Radiative lifetime and energy of the low-energy isomeric level in 229Th“. Physical Review C. 92 (5). arXiv:1509.09101. Bibcode:2015PhRvC..92e4324T. doi:10.1103/PhysRevC.92.054324. S2CID 118374372. Занемарен непознатиот параметар |article-number= (help)
  22. 1 2 3 4 5 Tiedau, J.; Okhapkin, M. V.; Zhang, K.; Thielking, J.; Zitzer, G.; Peik, E.; и др. (29 April 2024). „Laser Excitation of the Th-229 Nucleus“ (PDF). Physical Review Letters. 132 (18). Bibcode:2024PhRvL.132r2501T. doi:10.1103/PhysRevLett.132.182501. The nuclear resonance for the Th4+ ions in Th:CaF2 is measured at the wavelength 148,3821 ± (5) nm, frequency 2.020,409 ± (7) THz, and the fluorescence lifetime in the crystal is 630 ± (15) s, corresponding to an isomer half-life of 1.740 ± (50) s for a nucleus isolated in vacuum. Занемарен непознатиот параметар |article-number= (help)[мртва врска]
  23. 1 2 3 Thirolf, Peter (April 29, 2024). „Shedding Light on the Thorium-229 Nuclear Clock Isomer“. Physics. 17. doi:10.1103/Physics.17.71. Занемарен непознатиот параметар |article-number= (help)
  24. ↑ Tkalya, E.V.; Varlamov, V.O.; Lomonosov, V.V.; Nikulin, S.A. (1996). „Processes of the nuclear isomer 229mTh(3/2+, 3.5±1.0 eV) Resonant excitation by optical photons“. Physica Scripta. 53 (3): 296–299. Bibcode:1996PhyS...53..296T. doi:10.1088/0031-8949/53/3/003. S2CID 250744766 Проверете ја вредноста |s2cid= (help).
  25. ↑ von der Wense, Lars; Seiferle, Benedict; Thirolf, Peter G. (March 2018). „Towards a 229Th-based nuclear clock“. Measurement Techniques. 60 (12): 1178–1192. arXiv:1811.03889. Bibcode:2018MeasT..60.1178V. doi:10.1007/s11018-018-1337-1. S2CID 119359298.
  26. 1 2 Thirolf, Peter G.; и др. (March 2020). 'Phase Transition' in the 'Thorium-Isomer Story'. XXXVI Mazurian Lakes Conference on Physics (1–7 November 2019) (PDF). Acta Physica Polonica B. 51 (3). Piaski, Pisz County, Poland. стр. 561–570. arXiv:2108.13388. doi:10.5506/APhysPolB.51.561. Originally presented as Characterization of the elusive 229mTh isomer – milestones towards a nuclear clock.
  27. ↑ Kroger, L.A.; Reich, C.W. (1976). „Features of the low energy level scheme of 229Th as observed in the α-decay of 233U“. Nuclear Physics A. 259 (1): 29–60. Bibcode:1976NuPhA.259...29K. doi:10.1016/0375-9474(76)90494-2.
  28. ↑ Reich, C. W.; Helmer, R. G. (Jan 1990). „Energy separation of the doublet of intrinsic states at the ground state of 229Th“. Physical Review Letters. American Physical Society. 64 (3): 271–273. Bibcode:1990PhRvL..64..271R. doi:10.1103/PhysRevLett.64.271. PMID 10041937.
  29. ↑ Helmer, R. G.; Reich, C. W. (April 1994). „An Excited State of 229Th at 3.5 eV“. Physical Review C. 49 (4): 1845–1858. Bibcode:1994PhRvC..49.1845H. doi:10.1103/PhysRevC.49.1845. PMID 9969412.
  30. ↑ B. R. Beck; и др. (2007-04-06). „Energy splitting in the ground state doublet in the nucleus 229Th“. Physical Review Letters. 98 (14): 142501. Bibcode:2007PhRvL..98n2501B. doi:10.1103/PhysRevLett.98.142501. PMID 17501268.
  31. ↑ . Varenna, Italy. Отсутно или празно |title= (help)
  32. ↑ Jeet, Justin; Schneider, Christian; Sullivan, Scott T.; Rellergert, Wade G.; Mirzadeh, Saed; Cassanho, A.; и др. (23 June 2015). „Results of a Direct Search Using Synchrotron Radiation for the Low-Energy“. Physical Review Letters. 114 (25): 253001. arXiv:1502.02189. Bibcode:2015PhRvL.114y3001J. doi:10.1103/physrevlett.114.253001. PMID 26197124.
  33. ↑ Yamaguchi, A.; Kolbe, M.; Kaser, H.; Reichel, T.; Gottwald, A.; Peik, E. (May 2015). „Experimental search for the low-energy nuclear transition in 229Th with undulator radiation“. New Journal of Physics (англиски). 17 (5): 053053. Bibcode:2015NJPh...17e3053Y. doi:10.1088/1367-2630/17/5/053053.
  34. ↑ Stellmer, S.; Kazakov, G.; Schreitl, M.; Kaser, H.; Kolbe, M.; Schumm, T. (2018). „On an attempt to optically excite the nuclear isomer in Th-229“. Physical Review A. 97 (6): 062506. arXiv:1803.09294. Bibcode:2018PhRvA..97f2506S. doi:10.1103/PhysRevA.97.062506.
  35. ↑ Peik, Ekkehard; Zimmermann, Kai (2013-07-03). „Comment on "Observation of the Deexcitation of the 229mTh Nuclear Isomer"“. Physical Review Letters. 111 (1). Bibcode:2013PhRvL.111a8901P. doi:10.1103/PhysRevLett.111.018901. PMID 23863029. While we do not exclude that the decay of the 229mTh isomer has contributed to the photon emission observed in [1], we conclude that the sought-after signal would be heavily masked by background from other nuclear decays and radioluminescence induced in the MgF2 plates.
  36. ↑ Thirolf, Peter G.; Seiferle, Benedict; von der Wense, Lars (2019-10-28). „The 229-thorium isomer: doorway to the road from the atomic clock to the nuclear clock“. Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics. 52 (20). Bibcode:2019JPhB...52t3001T. doi:10.1088/1361-6455/ab29b8.
  37. ↑ von der Wense, Lars; Seiferle, Benedict; Laatiaoui, Mustapha; Neumayr, Jürgen B.; Maier, Hans-Jörg; Wirth, Hans-Friedrich; и др. (5 May 2016). „Direct detection of the 229Th nuclear clock transition“. Nature. 533 (7601): 47–51. arXiv:1710.11398. Bibcode:2016Natur.533...47V. doi:10.1038/nature17669. PMID 27147026.
  38. 1 2 Seiferle, B.; von der Wense, L.; Bilous, P.V.; Amersdorffer, I.; Lemell, C.; Libisch, F.; Stellmer, S.; Schumm, T.; Düllmann, C.E. (12 September 2019). „Energy of the 229Th nuclear clock transition“. Nature. 573 (7773): 243–246. arXiv:1905.06308. Bibcode:2019Natur.573..243S. doi:10.1038/s41586-019-1533-4. PMID 31511684.
  39. ↑ Thielking, J.; Okhapkin, M.V.; Przemyslaw, G.; Meier, D.M.; von der Wense, L.; Seiferle, B.; Düllmann, C.E.; Thirolf, P.G.; Peik, E. (2018). „Laser spectroscopic characterization of the nuclear-clock isomer 229mTh“. Nature. 556 (7701): 321–325. arXiv:1709.05325. Bibcode:2018Natur.556..321T. doi:10.1038/s41586-018-0011-8. PMID 29670266.
  40. ↑ Masuda, T.; Yoshimi, A.; Fujieda, A.; Fujimoto, H.; Haba, H.; Hara, H.; и др. (12 September 2019). „X-ray pumping of the 229Th nuclear clock isomer“. Nature. 573 (7773): 238–242. arXiv:1902.04823. Bibcode:2019Natur.573..238M. doi:10.1038/s41586-019-1542-3. PMID 31511686.
  41. ↑ von der Wense, Lars (28 September 2020). „Ticking Toward a Nuclear Clock“. Physics. 13.
  42. ↑ Kraemer, Sandro; Moens, Janni; Athanasakis-Kaklamanakis, Michail; Bara, Silvia; Beeks, Kjeld; Chhetri, Premaditya; Chrysalidis, Katerina; Claessens, Arno; Cocolios, Thomas E. (May 2023). „Observation of the radiative decay of the 229Th nuclear clock isomer“. Nature (англиски). 617 (7962): 706–710. arXiv:2209.10276. Bibcode:2023Natur.617..706K. doi:10.1038/s41586-023-05894-z. ISSN 1476-4687. PMID 37225880 Проверете ја вредноста |pmid= (help).
  43. ↑ Howlett, Joseph (4 September 2024). „The First Nuclear Clock Will Test if Fundamental Constants Change“. Quanta Magazine.
  44. ↑ Knight, G. B.; Macklin, R. L. (1 January 1949). „Radiations of Uranium Y“. Physical Review. 75 (1): 34–38. Bibcode:1949PhRv...75...34K. doi:10.1103/PhysRev.75.34.
  45. ↑ „Isotopes of Thorium (Z=90)“. Isotopes Project. Lawrence Berkeley National Laboratory. Архивирано од изворникот на 2010-02-03. Посетено на 2010-01-18.
  46. ↑ Rutherford Appleton Laboratory. „Th-232 Decay Chain“. Архивирано од изворникот на 2012-03-19. Посетено на 2010-01-25.
  47. ↑ World Nuclear Association. „Thorium“. Архивирано од изворникот на 2013-02-16. Посетено на 2010-01-25.
  48. ↑ Krasinskas, Alyssa M; Minda, Justina; Saul, Scott H; Shaked, Abraham; Furth, Emma E (2004). „Redistribution of thorotrast into a liver allograft several years following transplantation: a case report“. Mod. Pathol. 17 (1): 117–120. doi:10.1038/modpathol.3800008. PMID 14631374.
  49. ↑ Kondev, F. G.; Wang, M.; Huang, W. J.; Naimi, S.; Audi, G. (2021). „The NUBASE2020 evaluation of nuclear properties“ (PDF). Chinese Physics C. 45 (3): 030001. doi:10.1088/1674-1137/abddae.
  50. ↑ Peppard, D. F.; Mason, G. W.; Gray, P. R.; Mech, J. F. (1952). „Occurrence of the (4n + 1) series in nature“ (PDF). Journal of the American Chemical Society. 74 (23): 6081–6084. doi:10.1021/ja01143a074. Архивирано од изворникот (PDF) на 2019-04-29.
Преземено од „https://mk.wikipedia.org/w/index.php?title=Изотопи_на_ториумот&oldid=5397968“